Теория:
Если в проводнике, образующем некоторый контур, течёт переменный ток, то появляется переменное магнитное поле, пронизывающее этот контур, которое в свою очередь создаёт ЭДС в этом проводнике. Это явление называется самоиндукцией.
Величина вектора магнитной индукции прямо пропорциональна силе тока. А поскольку поток вектора магнитной индукции прямо пропорционален модулю его вектора, то:
\(\Phi \sim B \sim I=L I\). (\(1\))
Этот коэффициент пропорциональности \(L\) связывает магнитный поток и силу тока в контуре. Его называют индуктивностью контура (коэффициентом самоиндукции):
\(\boxed{L=\frac{\Phi}{I}}\). (\(2\))
Единица измерения индуктивности: \(1\,Гн \ (Генри) = \frac{1 \,В}{1 \ \frac{А}{с}} =\frac{1\,В· 1\,с}{1\,А}=1\, Ом \cdot с=1 \ \frac{Вб}{А}.\)
Этот коэффициент пропорциональности \(L\) связывает магнитный поток и силу тока в контуре. Его называют индуктивностью контура (коэффициентом самоиндукции):
\(\boxed{L=\frac{\Phi}{I}}\). (\(2\))
Единица измерения индуктивности: \(1\,Гн \ (Генри) = \frac{1 \,В}{1 \ \frac{А}{с}} =\frac{1\,В· 1\,с}{1\,А}=1\, Ом \cdot с=1 \ \frac{Вб}{А}.\)
Пользуясь формулой (\(2\)) и законом электромагнитной индукции, получим, что ЭДС самоиндукции:
\(\boxed{E_{is}=-\frac{\Delta \Phi}{\Delta t}=-L\frac{\Delta I}{\Delta t}=L I'}\), (\(3\))
где знак «\(-\)» отражает правило Ленца, показывающее, что ЭДС самоиндукции препятствует изменению тока в проводнике.
\(\boxed{E_{is}=-\frac{\Delta \Phi}{\Delta t}=-L\frac{\Delta I}{\Delta t}=L I'}\), (\(3\))
где знак «\(-\)» отражает правило Ленца, показывающее, что ЭДС самоиндукции препятствует изменению тока в проводнике.